( Z 軸 ) ：　正の方向しかなくて、一つの媒質分子の過去を向いた時点
( X 軸 ) ：　無数媒質分子がそれぞれに位置する空点
　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　　（ 波は左から右へと伝わる ）
( Y 軸 ) ：　一つの媒質分子の変位
　　　
　　　　　　　　　　※　只今、青色波と赤色波は原点で交わっていますが、ほんの少
　　　　　　　　　　　し時間がたつと、Y 軸上の正の部分で交わるようになります。

後前 - 下上 平面グラフ： 一つの媒質分子の無数の過去のそれぞれの変位を表すグラフ

過去時間 - 変位 グラフ である。
振幅： 変位の最大値
周期： 正の方向へ最大変位をしている２つの隣り合う過去の媒質分子の時間
振動数： 周期の逆数
　　　　 単位時間あたりの、正の方向へ最大変位をしている過去の媒質分子の数
位相： 角度（ラジアン）で表される。一つの媒質分子の一つの過去の時点を表す。
　　　 位相を角振動数（ 2π / T ）で割った値だけ過去になる。
　　　 位相が進んでいるとは、それだけ過去になっているということである。
　　　 原点よりも負の方向に x / V だけ離れた所にある媒質分子は、
　　 位相が進んでいる原点の媒質分子と全く同じ動きをする。

左右 - 下上 平面グラフ： 只今における、無数媒質分子のそれぞれの変位を表すグラフ

位置 - 変位 グラフ である。
波長： 正の方向へ最大変位をしている２つの隣り合う媒質分子の空間の大きさ
波の伝わる速さ： 波長を周期で割った値。それは、波長に振動数をかけた値に等しい。

A ： 振幅　　λ ： 波長　　T ： 周期　　f ： 振動数　　v ： 波の伝わる速さ　　ω ： 角速度

波の基本式：
　　f　＝　1 / T
　　v　＝　λ / T　＝　λ × f
　　ω　＝　2π / T　＝　2π × f

波の式：
　　F ( x, t ) ＝ −A sin { ω t − ω x / v }
　　　　※　0 ≦ t ≦ t₀　つまり、 今０時点　≦　過去（上流）の時点（ t ） ≦　過去（上流）の始時点
　　　　※　x₀ ≦ x ≦ 0　つまり、 後方（上流）の始空点　≦　後方（上流）の空点（ x ） ≦　ここ０空点
　　　　※　0 ≦ x　つまり、 ここ０空点　≦　前方（下流）の空点（ x ）
　　　　※　−の符号が付いているのは、順行性が反時計回りのところを、逆行性に見ているからです。

　波の方程式といえば、一般的には、t ＝ 0 のときの 横軸が空間 x で縦軸が媒質分子の変位 F ( x ) を表す グラフのことです。（ 波は空間の後方となる左側からここへと伝わるとします。）
　　　F ( x ) ＝ −A sin ( − ω x / v )　・・・ �@
　しかし、波の方程式の本質を表すのは、x ＝ 0 のときの 横軸が時間 t で縦軸が媒質分子の変位 F ( t ) を表す グラフです。（ 波は時間の前方となる過去から今へと伝わるとします。）
　　　F ( t ) ＝ −A sin ( ω t )　・・・ �A
　式�A は 式�@ に　v ＝ −x / t　を代入したものに等しくなっています。式�@ のグラフは 式�A のグラフを横方向に v 倍したものになっています。
　式�A は複素数を用いて次のようにも表されます。
　　　F ( t ) ＝ −A e ^iωt